FILOSOFIAS E TEORIAS DE GRACELI 14

 


sexta-feira, 30 de maio de 2014


log x/x [n...] * P =

da primeira sequência, da segunda, terceira, ........

teremos resultados conforme cada sequência para cada fase da progressão, com isto teremos um sistema de curvas que sobem até o pico da progressão, e depois se reinicia com a outra sequência e fase com isto temos um sistema de oscilação de formas, que podem ser em ondas, ou mesmo de cumes de cones.

e se for multiplicado por pi, teremos cones curvos, e ondas com formas circulares.

9/81 = 0,1111111111111* P=
0,1111111111111111111 /81 =0,0013717421 * P =




9/81 = 0,1111111111111* P *π=
0,1111111111111111111 /81 =0,0013717421 * P* π =


este processo também pode ser feito por divisão por raiz quadrada, ou mesmo por raiz quadrada e log todos juntos.
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quinta-feira, 29 de maio de 2014



Física o surgimento dos fenômenos espontâneos.

Física do surgimento espontâneo. Onde fenômenos de energia surgem no espaço do nada, ou mesmo surge dentro ou na periferia de partículas, pacotes de energias, ou mesmo em torno de astros.

Isto acontece em geral próximo de intensas produções de energia, onde temos a noção de um vácuo quântico, temos fenômenos quânticos em brotação.

             0 + t = e

Zero mais tempo = energia.


Física do susto quântico.

Física do desaparecimento e do reaparecimento maior e mais intenso.
Existem fenômenos que desaparecem e reaparecem em outro ponto do espaço com mais energia e maior spin e fluxos de radiação.


E = h \nu = \hbar \omega+Logx/x [n...] * 
[sG y / √ [n...] ] * \lambda * [a R, 0 -R] 



Vê-se a matéria que mesmo se apresentado robusta e inquebrantável  é um grande vazio se for comparado o núcleo do átomo com os seus elétrons, onde o núcleo seria a bola no centro do campo, e as laterais onde os elétrons se posicionam.

Ou seja, temos mais espaços vazios, mesmo dentro da matéria, do que espaço cheios.


Vemos a energia magnética que tem a sua função a grandes distâncias, onde temos pacotes de energias não materializadas em rotação [spin] e fluxos variados e oscilatórios de energias.

Ou seja, temos a matéria e a energia agindo a grandes distâncias e com energias espaços vazios e intermediários.



Quântica sequencial magnética Graceli.


E = h \nu = \hbar \omega + Log m/m [n...] * 
[sG y / √ [n...] ] * \lambda * [a R, 0 -R] 
   

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geometria oscilatória Graceli e cálculo de formas ondulatória, onde temos mais de uma tangente numa só função.

[sG log k/k [n]*p[n]*[w/√[n]* ]*[sG y / √[n] ]*p[n..]*[w/√[n]   [n...]

p*log k/k [n]* = [n...]

p *y / √[n] ] = [n...]

p*log k/k [n]    * [/]    [p *y / √[n] ] = [n...]

p = progressão.

n..., representa que o processo se repetirá indefinadamente. produzindo as formas de ondas.


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fórmula de Graceli. 



 x*[sG log k/k [n]*p[n]*[w/√[n]* ]*[sG y / √[n] ]*p[n..]*[w/√[n]
e    =   cos [x] + [sG log k/k [n]*p[n]*[w/√[n]* ]*[sG y / √[n] ]*p[n..]*[w/√[n]   * sen [x].
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fórmula de Graceli. 



   [sG log k/k [n]*p[n]*[w/√[n]* ]*[sG y / √[n] ]*p[n..]*[w/√[n] * x
e    =   cos [x] + [sG log k/k [n]*p[n]*[w/√[n]* ]*[sG y / √[n] ]*p[n..]*[w/√[n]   * sen [x].

segunda-feira, 19 de maio de 2014

geo - ondas .

geodésicas Graceli ondulatória em camadas.


G_{\mu\nu} = R_{\mu\nu} - {R \over 2} g_{\mu\nu} + \Lambda g_{\mu\nu} = {8 \pi G \over c^4} T_{\mu\nu} + i +  \lambda.


i = índice de inflação cosmológica.

 \lambda. = ondas.


para um sistema infinitesimal.
 G_{\mu\nu} = R_{\mu\nu} - {R \over 2} g_{\mu\nu} + \Lambda g_{\mu\nu} = {8 \pi G \over c^4} T_{\mu\nu} + i + log \lambda/x \lambda[n...]
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x / √ [n...] = 1


\oint_{\gamma} f(z) \,dz = F(\gamma(b)) - F(\gamma(a))./ 1+ \oint_{\gamma} f(z) \,dz = F(\gamma(b)) - F(\gamma(a))./ 2+\oint_{\gamma} f(z) \,dz = F(\gamma(b)) - F(\gamma(a))./ n...+\oint_{\gamma} f(z) \,dz = F(\gamma(b)) - F(\gamma(a)).







F(x) = \int_a^x f(t)\, dt / 1+ F(x) = \int_a^x f(t)\, dt / 2+ F(x) = \int_a^x f(t)\, dt /n...+F(x) = \int_a^x f(t)\, dt






F(b) - F(a) = \int_{a}^{b} f(x)\,dx / 1+ F(b) - F(a) = \int_{a}^{b} f(x)\,dx /2+ F(b) - F(a) = \int_{a}^{b} f(x)\,dx /n...F(b) - F(a) = \int_{a}^{b} f(x)\,dx







f'(c)(b - a) = f(b) - f(a) \, /1 + f'(c)(b - a) = f(b) - f(a) \, / 2+ f'(c)(b - a) = f(b) - f(a) \, / n...f'(c)(b - a) = f(b) - f(a) \,








F(x)=\int_a^xf(t)\,dt / 1 + F(x)=\int_a^xf(t)\,dt / + 2 + F(x)=\int_a^xf(t)\,dt / n...F(x)=\int_a^xf(t)\,dt =
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geometria Graceli oscilatória e de incertezas.

fk1,k2 [logx/x [n..]*R,0,-R] = [logx/x [n..]*R,0,-R]+K1 + K2i * π * λ 

  Af = {\alpha \over 360} \cdot 4 \pi \cdot r^2 * 3 lados* +[logx/x [n...]*fp * [a]R,0,-R]* λ * π










fk1,k2 [logx/x [n..]*R,0,-R] = [logx/x [n..]*R,0,-R]+K1 + K2i * π * λ
postado por mathematician, physicist and philosopher Ancelmo Luiz Graceli @ 15:20  0 comentários 

Calculo com três coordenadas, onde a coordenadas de altura h, também recebe a ação de ondas.
X, y, h  e h ou a com [lambda] Calculo com três coordenadas, onde a coordenadas de altura h, também recebe a ação de ondas.
X, y, h  e h ou a com [lambda] representando ondas.



Geo-ondas. No lugar de geodésicas.

A distância mais curta entre dois pontos é uma onda côncava ou convexa.

A gravidade se propaga em forma de ondas, onde forma camadas ondulatórias em torno dos astros.


fk1,k2 [logx/x [n..]*R,0,-R] = [logx/x [n..]*R,0,-R]+K1 + K2i 




A formula de plano curva [vez pi], vezes lambda [ curvas com ondas.

Triângulos e retângulos bojudos e  côncavos e convexos, e com movimentos de ondas.




Geometria de incerteza. E calculo da incerteza.

Onde a soma dos ângulos internos sempre será uma incerteza , e uma estatística, pois dependerá de como será a onda quando se encontrar com a outra, formando o canto do triângulo.


O calculo da incerteza é quando vemos que a altura e as ondas podem variar conforme valores de log x/x n... * lambda * a r 0 –R,

E se formar áreas é só representar por três, no caso de triângulos, por quatro no caso de retângulos, e por pi ao quadrado, no caso de áreas curvas.
 .



Geo-ondas. No lugar de geodésicas.

A distância mais curta entre dois pontos é uma onda côncava ou convexa.

A gravidade se propaga em forma de ondas, onde forma camadas ondulatórias em torno dos astros.





                 logx/x [n...]
Δxf [xh\lambdai                     ]

{\int} d/dx    f [x] dx h\lambda] = f[b\lambda] - f[a] - 


postado por mathematician, physicist and philosopher Ancelmo Luiz Graceli @ 15:04  0 comentários 






∫ d / dx f[x] d[xh\lambda]
postado por mathematician, physicist and philosopher Ancelmo Luiz Graceli @ 10:46  0 comentários 
h\lambda]

{\int} f[x] d[xh\lambda] = F [x]  ⇔  F`[x] = f [xh\lambda]




f [x+ h+a\lambda] - f [x] /ha\lambda


a= altura, 
\lambda = ondas.


[f+-g]`[h,a\lambda] = f´ [a,h\lambda] + - g´{a,h\lambda]



f`[h\lambda ]   f´´[h\lambda]      f´´´[h\lambda]



df/dx[h\lambda], d2f/dx[h\lambda]2,  d3f/dx[h\lambda]3.....




\ln(\cos x + i \sin x) = ix + log x/x [n..]  \lambda



\frac{d}{dz} e^z = e^z + log x/x [n..]  \lambda



f(x) = (\cos x - i \sin x) \cdot e^{ix} \ .+ log x/x [n..]  \lambda

                                                                                                       

e = \sum_{n=0}^{\infty}\frac{1}{n!} = 1+{\frac{1}{1!}}+{\frac{1}{2!}}+{\frac{1}{3!}}+{...}+1+ log x/x [n..]  \lambda / 4 [n...]







e^{ix} = \sum_{n=0}^{\infty}\frac{(ix)^n}{n!} = {\sum_{n=0}^{\infty}\frac{{(-1)^n}\cdot{x^{2n}}}{(2n)!}} + i{\sum_{n=1}^{\infty}\frac{{(-1)^{n-1}}\cdot{x^{2n-1}}}{(2n-1)!}}  +1+ log x/x [n..]  \lambda /2n - x







e^{ix} = \cos\left ( x \right ) + i\,\operatorname{sen}\left ( x \right ) +1+ log x/x [n..]  \lambda
postado por mathematician, physicist and philosopher Ancelmo Luiz Graceli @ 01:53  0 comentários 

SÁBADO, 17 DE MAIO DE 2014

geometria Graceli oscilatória e de incertezas.

fk1,k2 [logx/x [n..]*R,0,-R] = [logx/x [n..]*R,0,-R]+K1 + K2i * π * λ 
postado por mathematician, physicist and philosopher Ancelmo Luiz Graceli @ 15:28  0 comentários 


fk1,k2 [logx/x [n..]*R,0,-R] = [logx/x [n..]*R,0,-R]+K1 + K2i * π * λ
postado por mathematician, physicist and philosopher Ancelmo Luiz Graceli @ 15:20  0 comentários 

Calculo com três coordenadas, onde a coordenadas de altura h, também recebe a ação de ondas.
X, y, h  e h ou a com [lambda] Calculo com três coordenadas, onde a coordenadas de altura h, também recebe a ação de ondas.
X, y, h  e h ou a com [lambda] representando ondas.



Geo-ondas. No lugar de geodésicas.

A distância mais curta entre dois pontos é uma onda côncava ou convexa.

A gravidade se propaga em forma de ondas, onde forma camadas ondulatórias em torno dos astros.


fk1,k2 [logx/x [n..]*R,0,-R] = [logx/x [n..]*R,0,-R]+K1 + K2i 




A formula de plano curva [vez pi], vezes lambda [ curvas com ondas.

Triângulos e retângulos bojudos e  côncavos e convexos, e com movimentos de ondas.




Geometria de incerteza. E calculo da incerteza.

Onde a soma dos ângulos internos sempre será uma incerteza , e uma estatística, pois dependerá de como será a onda quando se encontrar com a outra, formando o canto do triângulo.


O calculo da incerteza é quando vemos que a altura e as ondas podem variar conforme valores de log x/x n... * lambda * a r 0 –R,

E se formar áreas é só representar por três, no caso de triângulos, por quatro no caso de retângulos, e por pi ao quadrado, no caso de áreas curvas.
 .



Geo-ondas. No lugar de geodésicas.

A distância mais curta entre dois pontos é uma onda côncava ou convexa.

A gravidade se propaga em forma de ondas, onde forma camadas ondulatórias em torno dos astros.





A formula [de riemann] de plano curva [vez pi], vezes lambda [ curvas com ondas.

Triângulos e retângulos bojudos e  côncavos e convexos, e com movimentos de ondas.




Geometria Graceli ondulatória e de incerteza. E calculo da incerteza.

Onde a soma dos ângulos internos sempre será uma incerteza , e uma estatística, pois dependerá de como será a onda quando se encontrar com a outra, formando o canto do triângulo.


O calculo da incerteza é quando vemos que a altura e as ondas podem variar conforme valores de log x/x n... * lambda * a R 0 –R,

E se formar áreas é so representar por três, no caso de triângulos, por quatro no caso de retângulos, e por pi ao quadrado, no caso de áreas curvas.


fk1,k2 [logx/x [n..]*R,0,-R] = [logx/x [n..]*R,0,-R]+K1 + K2i * π * λ

QUINTA-FEIRA, 3 DE ABRIL DE 2014

dint


−K		f(logx/xn...)dlogx/xn... = −dint


K		f(logx/xn...)dlogx/xn...
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dint


K		(μ f)(logx/xn...)dlogx/xn... = μdint


K		f(logx/xn...)dlogx/xn...
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dint


K		[f(logx/xn...)+g(logx/xn...)]dlogx/xn... =dint


K		f(logx/xn...)dlogx/xn... +dint


K		g(z)dlogx/xn..
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dint


K1+K2		f(logx/xn...)dlogx/xn... =dint


K1		f(z)dlogx/xn... +dint


K2		f(logx/xn...)dlogx/xn...
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dint


K1+...+Kn		f(logx/xn...)dlogx/xn... =dint


K1		f(logx/xn...)dlogx/xn... +...+dint


Kn		f(logx/xn...)dlogx/xn...
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|dint


K

segunda-feira, 12 de maio de 2014

trigonometria com a variável sequencial Graceli, formando curvas por pontos em cada posição de cada série de sequência. 
{d \over dx} \sen x = \mbox{cos} x +logx /x [n...] cc * λ


 

{d \over dx} \cos x = -\mbox{sen } x+logx /x [n...] cc * λ

{d \over dx} \mbox{ tg } x = \sec^2 x = { 1 \over \cos^2 x}+logx /x [n...] cc * λ

{d \over dx} \sec x = \mbox{ tg } x \sec x+logx /x [n...] cc * λ

{d \over dx} \mbox{ cotg } x = -\mbox{cossec }^2 x = { -1 \over \mbox{sen}^2 x}+logx /x [n...] cc * λ
{d \over dx} \mbox{ cossec } x = -\mbox{cossec } x \mbox{ cotg } x+logx /x [n...] cc * λ

{d \over dx} \mbox{ cossec } x = -\mbox{cossec } x \mbox{ cotg } x+logx /x [n...] cc * λ

{d \over dx} \mbox{ arcsen } x = { 1 \over \sqrt{1 - x^2}}+logx /x [n...] cc * λ

{d \over dx} \mbox{ arccossec } x = {-1 \over |x|\sqrt{x^2 - 1}}+logx /x [n...] cc * λ
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Δ log y / y [n...]  /  Δ  log x / y [n...].


\frac{d}{dx}\int_a^x f(t)\, dt = f(x).* logx/x [n...].
postado por mathematician, physicist and philosopher Ancelmo Luiz Graceli @ 10:32  0 comentários 

DOMINGO, 11 DE MAIO DE 2014

f(x) = \operatorname{sen}\, x + [*] logx/x *  (λ).



f(x) = \operatorname{cos}\, x + [*] logx/x *  (λ).




f(x) = \operatorname{tg}\, x + [*] logx/x *  (λ).


\operatorname{sen}(x+y)=\operatorname{sen}(x)\cos(y)+\operatorname{sen}(y)\cos(x) + [*] logx/x *  (λ).
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\operatorname{sen}(x+y)=\operatorname{sen}(x)\cos(y)+\operatorname{sen}(y)\cos(x) + logx/x [n..] * cc.
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e^{i \theta} = 1 + ( i \theta ) + \frac{ ( i \theta )^2}{2!} + \frac{ ( i \theta )^3}{3!} + \dots \; = \; \sum \limits_{k=0}^\infty \frac{ ( i \theta )^k}{k!} +1+ logx/x[n..]*cc e  λ.
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f(x) = \operatorname{sen}\, x  + logx/x [n...]* cc*  \lambda



f(x) = \operatorname{cos}\, x  + logx/x [n...]* cc*  \lambda



f(x) = \operatorname{tg}\, x  * cc*  \lambda + logx/x [n...]* cc*  \lambda
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através de variações se encontra curvas e pontos sequenciais e de movimento de ondas.

ou seja, temos uma trigonometria e um cálculo trigonométrico.



+ logx/x [n...] cc*  \lambda


+ logx/x [n...] cc *  \lambda



+ logx/x [n...] cc *  \lambda






*  \lambda




+ logx/x [n...] cc*  \lambda



+ logx/x [n...] cc *  \lambda



 + logx/x [n...] cc *  \lambda



+ logx/x [n...] cc *  \lambda




+ logx/x [n...] cc *  \lambda






+ logx/x [n...] cc *  \lambda




+ logx/x [n...] cc *  \lambda
+ logx/x [n...] cc *  \lambda
+ logx/x [n...] cc *  \lambda







+ logx/x [n...] cc *  \lambda





+ logx/x [n...] cc *  \lambda








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cálculo trigonométrico Graceli.


 cálculo através da trigonometria.




cos x = sen log x / x [n..] * cc *  λ 
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cos x = sen logx / x [n..] * cc
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SEXTA-FEIRA, 9 DE MAIO DE 2014

f(x) = \operatorname{sen}\, x + [*] logx/x *  (λ).



f(x) = \operatorname{cos}\, x + [*] logx/x *  (λ).




f(x) = \operatorname{tg}\, x + [*] logx/x *  (λ).


\operatorname{sen}(x+y)=\operatorname{sen}(x)\cos(y)+\operatorname{sen}(y)\cos(x) + [*] logx/x *  (λ).
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\operatorname{sen}(x+y)=\operatorname{sen}(x)\cos(y)+\operatorname{sen}(y)\cos(x) + logx/x [n..] * cc.
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e^{i \theta} = 1 + ( i \theta ) + \frac{ ( i \theta )^2}{2!} + \frac{ ( i \theta )^3}{3!} + \dots \; = \; \sum \limits_{k=0}^\infty \frac{ ( i \theta )^k}{k!} +1+ logx/x[n..]*cc e  λ.
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Cálculo trigonométrico Graceli.




Geometria Graceli plana – curva - oscilatória, com lados côncavos ou e convexos.

A soma dos lados é sempre diferente de 180 graus.


  Cc *  λ = côncavo e ou convexo em movimentos de ondas.

Af = {\alpha \over 360} \cdot 4 \pi \cdot r^2  * 1 lado * +[logx/x [n...]*fp * [a]R,0,-R]* λ .


Af = {\alpha \over 360} \cdot 4 \pi \cdot r^2  * 2 lados * +[logx/x [n...]*fp * [a]R,0,-R]* λ 


  Af = {\alpha \over 360} \cdot 4 \pi \cdot r^2 * 3 lados* +[logx/x [n...]*fp * [a]R,0,-R]* λ * π .

com movimentos oscilatórios. onde lambda representa o movimento oscilatório pelo tempo.

 * 3 lados * λ .


Trigonometria e cálculo trigonométrico Graceli.
Trigonometria variacional e sistema de cálculo de pontos e curvas através da trigonometria variacional Graceli. E em ondas e n-dimensões.
1-            Cos x + sen logx/x * [Cc *  λ] [n..].
2-           Cos x + sen logx/x * [Cc *  λ] *+[logx/x [n...]*fp * r* [a]R,0,-R]* λ ..
3-           Cos x + sen logx/x * [Cc *  λ] *+[logx/x [n...]*fp * r* [a]R,0,-R]* λ * lla * π.

4-     Cos x + sen x+ logx/x * [Cc *  λ] [n…]
      5 -    Cos x + sen x * logx/x * [Cc *  λ] [n..].



[ o terceiro temos formas planas –curvas e em movimentos de rotação e ondas. Para formas arredondadas a partir de cada ponto, onde temos a lla [latitude, longitude,altura, e pi π dando a forma arrendada para cima, para baixo, ou oscilatória em cada variação de lla]].
Fp = fluxos de pulsos.
R = rotação do sistema.
r = rotação.
lla = [latitude, longitude, altura].
Por este sistema se encontra pontos, curvas, formas, num sistema variacional conforme os valoresde cc, e λ, outras dimensões vão variando.

Através da trigonometria temos um cálculo de pontos, curvas, e que darão forma a figuras geométricas planas – curvas e oscilatórias.

Assim, temos a unicidade maior entre a matemática.

Onde temos a trigonometria, geometria, cálculo e estatística variacional em um só cálculo.
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Função exponencial sequencial Graceli.

1]

                                         Log y/y [n...]                     Log y/y [n...]                         Logy[n..] [n...]
                             1+  Logx[n...]                     2+ Logx[n...]                         n +  Logx[n..]
 1+logx/x [n...]   ------ - ------                        -----------------                        ---------------------       =
                             1+  Logx[n..]                      2+   Logx[n..]                        n+  Logx[n..]
   
                               



2]

                                      W+   Log y/y [n...]               w+  Log y/y [n...]                   w+ Logy[n..] [n..]
                             1+  Logx[n...]                        2+ Logx[n...]                         n +  Logx[n..]
 1+logx/x [n...]   ------ - ----------                            -----------------                   ---------------------        =
                             1+  Logx[n..]                         2+   Logx[n..]                        n+  Logx[n..]
   



3]


                                      W+   Log y/y [n...]               w+  Log y/y [n...]                   w+ Logy[n..] [n..]
                             1+  Logx[n...]                        2+ Logx[n...]                            n +  Logx[n..]
 1+logx/x [n...]   ------ - ----------                   +         -----------------               +    ---------------------    =
                             1+  Logx[n..]                         2+   Logx[n..]                           n+  Logx[n..]
   




Exemplo de resolução de
 Log x / x [n...] :

9 / 81 = 0.11111111111111111111
0.11111111111111111 / 81 =  0.0013717421
0.0013717421 / 81 = 

QUINTA-FEIRA, 12 DE JUNHO DE 2014


geometria Graceli temporal, ou transespacial [ para matriz] [ que varia com fluxos em relação ao tempo].


exemplo para esferas.




*logx/x[n]*p* [logx/x [n]* [a, R,0]]* y/t [n].   *

*logx/x[n]*p* [logx/x [n]* [a, R,0]]* y/t [n].  *  *logx/x[n]*p* [logx/x [n]* [a, R,0]]* y/t [n].

*logx/x[n]*p* [logx/x [n]* [a, R,0]]* y/t [n]. * *logx/x[n]*p* [logx/x [n]* [a, R,0]]* y/t [n].
t = tempo.

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geometria Graceli temporal, ou transespacial [ que varia com fluxos em relação ao tempo].


exemplo para esferas.




*logx/x[n]*p* [logx/x [n]* [a, R,0]].
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exemplo para esferas




*logx/x[n]*p* [logx/x [n] [a, R,0]]
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para cada tangente temos uma forma geométrica. conforme a latitude, longitude, altura,, e que varia em rotação [r], e que tem fluxo conforme a alternância entre valores de números reais e zero [ nulo]

f'(a) ou por \frac{df}{dx}(a).*logx/x[n]*p * [lal]*r* logx/x [n] [a, R,0]

*logx/x[n]*p* [logx/x [n]* [a, R,0]]* y/t [n].   *

*logx/x[n]*p* [logx/x [n]* [a, R,0]]* y/t [n].  *  *logx/x[n]*p* [logx/x [n]* [a, R,0]]* y/t [n].

*logx/x[n]*p* [logx/x [n]* [a, R,0]]* y/t [n]. * *logx/x[n]*p* [logx/x [n]* [a, R,0]]* y/t [n].

para cada ponto temos uma forma geométrica.

f'(a) ou por \frac{df}{dx}(a).*logx/x[n]*p * [lal]*R.*r* logx/x [n] [a, R,0]

p = progressões.
lal = latitude, longitude , altura.

f'(a)=\lim_{x\rightarrow a}\frac{f(x)-f(a)}{x-a}=\lim_{h\rightarrow0}\frac{f(a+h)-f(a)}h *logx/x[n]*p * [lal]*r* logx/x [n] [a, R,0]

*logx/x[n]*p* [logx/x [n]* [a, R,0]]* y/t [n].   *

*logx/x[n]*p* [logx/x [n]* [a, R,0]]* y/t [n].  *  *logx/x[n]*p* [logx/x [n]* [a, R,0]]* y/t [n].

*logx/x[n]*p* [logx/x [n]* [a, R,0]]* y/t [n]. * *logx/x[n]*p* [logx/x [n]* [a, R,0]]* y/t [n].
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geometria Graceli temporal, ou transespacial [ que varia com fluxos em relação ao tempo].


exemplo para esferas.




*logx/x[n]*p* [logx/x [n]* [a, R,0]]* y/t [n].

t = tempo.

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geometria Graceli temporal, ou transespacial [ que varia com fluxos em relação ao tempo].


exemplo para esferas.




*logx/x[n]*p* [logx/x [n]* [a, R,0]].
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exemplo para esferas




*logx/x[n]*p* [logx/x [n] [a, R,0]]
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para cada tangente temos uma forma geométrica. conforme a latitude, longitude, altura,, e que varia em rotação [r], e que tem fluxo conforme a alternância entre valores de números reais e zero [ nulo]

f'(a) ou por \frac{df}{dx}(a).*logx/x[n]*p * [lal]*r* logx/x [n] [a, R,0]

para cada ponto temos uma forma geométrica.

f'(a) ou por \frac{df}{dx}(a).*logx/x[n]*p * [lal]*R.*r* logx/x [n] [a, R,0]

p = progressões.
lal = latitude, longitude , altura.

f'(a)=\lim_{x\rightarrow a}\frac{f(x)-f(a)}{x-a}=\lim_{h\rightarrow0}\frac{f(a+h)-f(a)}h *logx/x[n]*p * [lal]*r* logx/x [n] [a, R,0]



\frac{df}{dx},\quad \frac{d}{dx}\left(\frac{df}{dx}\right),\quad \frac{d}{dx}\left(\frac{d}{dx}\left(\frac{df}{dx}\right)\right)*logx/x[n]*p * [lal]**r* logx/x [n] [a, R,0]


\frac{df}{dx},\quad \frac{d^{2}f}{dx^2},\quad \frac{d^{3}f}{dx^3}*logx/x[n]*p * [lal]**r* logx/x [n] [a, R,0]



\frac{df}{dx},\quad \frac{d^{2}f}{dx^2},\quad \frac{d^{3}f}{dx^3},\quad ...*logx/x[n]*p * [lal]**r* logx/x [n] [a, R,0].

f'(a) ou por \frac{df}{dx}(a).*logx/x[n]*p * [lal]**r* logx/x [n] [a, R,0]


p = progressões.
lal = latitude, longitude , altura.

f'(a)=\lim_{x\rightarrow a}\frac{f(x)-f(a)}{x-a}=\lim_{h\rightarrow0}\frac{f(a+h)-f(a)}h *logx/x[n]*p * [lal]*r* logx/x [n] [a, R,0]




\frac{df}{dx},\quad \frac{d}{dx}\left(\frac{df}{dx}\right),\quad \frac{d}{dx}\left(\frac{d}{dx}\left(\frac{df}{dx}\right)\right)*logx/x[n]*p * [lal]**r* logx/x [n] [a, R,0]



\frac{df}{dx},\quad \frac{d^{2}f}{dx^2},\quad \frac{d^{3}f}{dx^3}*logx/x[n]*p * [lal] **r* logx/x [n] [a, R,0]




\frac{df}{dx},\quad \frac{d^{2}f}{dx^2},\quad \frac{d^{3}f}{dx^3},\quad ...*logx/x[n]*p * [lal]**r* logx/x [n] [a, R,0]
p = progressões.
lal = latitude, longitude , altura.

f'(a)=\lim_{x\rightarrow a}\frac{f(x)-f(a)}{x-a}=\lim_{h\rightarrow0}\frac{f(a+h)-f(a)}h *logx/x[n]*p * [lal]**r* logx/x [n] [a, R,0]



\frac{df}{dx},\quad \frac{d}{dx}\left(\frac{df}{dx}\right),\quad \frac{d}{dx}\left(\frac{d}{dx}\left(\frac{df}{dx}\right)\right)*logx/x[n]*p * [lal]*r* logx/x [n] [a, R,0]


\frac{df}{dx},\quad \frac{d^{2}f}{dx^2},\quad \frac{d^{3}f}{dx^3}*logx/x[n]*p * [lal].*r* logx/x [n] [a, R,0]

R = ROTAÇÃO.



\frac{df}{dx},\quad \frac{d^{2}f}{dx^2},\quad \frac{d^{3}f}{dx^3},\quad ...*logx/x[n]*p * [lal]*r* logx/x [n] [a, R,0]
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sábado, 28 de fevereiro de 2015


ancelmo luiz graceli

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terça-feira, 23 de setembro de 2014


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quinta-feira, 4 de setembro de 2014

para um sistema quântico Graceli de n-fenômenos de ondas entre dois intervalos.




n = log h / h [n]
Σ f [s i] [ y i + 1 - y i ] s < \epsilon
i = log \lambda / \lambda [n]






n = log h / h [n]
Σ f [s i] [ y i + 1 - y i ] s < \epsilon
i = log Φ \epsilon / Φ \epsilon [n]

sábado, 6 de setembro de 2014

a distância mais curta entre dois pontos é um fluxo de ondas dividido pela velocidade da luz.


the shortest distance between two points is a flow waves divided by the speed of light.
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sistema Graceli de espirais.
a]

n = log θ /θ 
Σ f i [ log θ /θ [n] * p + Φ\lambda ] ,       [ log θ /θ [n] * p + Φ\lambda 
i = Φ\lambda







b]      
n = log θ /θ                                [ log θ /θ [n] * p + Φ\lambda 
Σ f i [ log θ /θ [n] * p + Φ\lambda ] ,                                   , [ log θ /θ [n] * p + Φ\lambda 
i = Φ\lambda







n = r = log θ /θ                                [ log θ /θ [n] * p + Φ\lambda 
Σ f i [r + log θ /θ [n] * p + Φ\lambda ] ,                                   , [ log θ /θ [n] * p + Φ\lambda 
i = Φ\lambda

r = raio.

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para um sistema de espirais.

  
a]
                                                          [ - log θ / θ [n]]
\, \log ( r / R ) = \theta \cot \alpha  / log θ / θ [n]                        ,  






b]

                                                            [ - log θ / θ [n]]
\, \log ( r / R ) = \theta \cot \alpha  / log θ / θ [n]                        ,  



c]

 [ - log θ / θ [n]]


d

                                                            [ - log θ / θ [n]]
\, \log ( r / R ) = \theta \cot \alpha  / log θ / θ [n]                        ,  



e]
 [ log θ / θ * 1 [n]]


f]
 [ - log θ / θ + 1 [n]]


[n...........]


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SHORTEST DISTANCE BETWEEN TWO POINTS IS A FLOW WAVES. 
Ancelmo Luiz Graceli. 

the universe is spiral waves and flows. 
that is, the space is not curved, but the energy in it which is curved and bends. and is not a matter that the energy curve, but the energy that is radiated matter. 



THIS SYSTEM THAT THERE IS GRACELI FUNDAMENTA MAGNETIC ACTION ON THE MOVEMENTS OF ASTROS CONSIDERING THE ACTIONS OF QUANTUM INTERACTIONS WHERE WE HAVE A BUCKLE-ELLIPTICAL ROTATION IN SPIRAL AND precession WITH FLOW MAGNETIC WAVES. 

SO, NOT ONLY HAVE A SPIRAL ELLIPTICAL, BUT ALSO WITH BALANCE precession, AND WHERE HAVE THE SPEED AND RECESSION AMONG STARS.






A DISTÂNCIA MAIS CURTA ENTRE DOIS PONTOS É UM FLUXOS DE ONDAS.
Ancelmo Luiz Graceli.

o universo é espiral e em fluxos de ondas.
ou seja, o espaço não é curvo, mas sim a energia que há nele que o encurva e é curva. e não é a matéria que curva a energia, mas sim a energia que é radiada da matéria.



ESTE SISTEMA GRACELI FUNDAMENTA QUE HÁ UMA AÇÃO MAGNÉTICA SOBRE OS MOVIMENTOS DOS ASTROS CONSIDERANDO TAMBÉM AS AÇÕES DE INTERAÇÕES QUÂNTICA, ONDE TEMOS UMA CURVATURA ELÍPTICA-ESPIRAL EM ROTAÇÃO E PRECESSÃO COM FLUXOS DE ONDAS MAGNÉTICAS.

ASSIM, TEMOS NÃO SÓ UMA ESPIRAL ELÍPTICA, MAS TAMBÉM COM BALANÇOS DE PRECESSÃO, E ONDE TEMOS AS ROTAÇÕES E RECESSÃO ENTRE OS ASTROS.

t, r, p, i = eg1 + eg2 + em1 + em2 + im + Φ\lambda / d2 = r = \frac {a (1 - e^2)} {1 + e \cos \theta}, + log θ /θ *P [n] +Φ\lambda

TRANSLAÇÃO.
ROTAÇÃO.
PRECESSÃO.
INFLAÇÃO.
EG1 = ENERGIA GRAVITACIONAL 1.
EM1 = ENERGIA MAGNÉTICA 1.
FLUXOS DE ONDAS.
D2 = DISTÂNCIA AO QUADRADO.
log θ /θ *P = SISTEMA SEQUENCIAL LOGARITMO DE ÂNGULOS MULTIPLICADO POR PROGRESSÃO. SOMADO COM FLUXOS DE ONDAS.


OU SEJA, TEMOS UM UNIVERSO DE ELÍPTICO ESPIRAL EM ROTAÇÃO E PRECESSÃO E RECESSÃO COM FLUXOS QUÂNTICO DE ONDAS.




im = inércia de movimento adquiro = índice de inflação = recessão = expansão = movimento no formato de elipse em espiral, ou seja, se abrindo como vemos nas galáxias espirais.

Com origem em um dos focos: r = \frac {a (1 - e^2)} {1 + e \cos \theta}, sendo e a excentricidade










para um sistema quântico Graceli de n-fenômenos de ondas entre dois intervalos.




n = log h / h [n]
Σ f [s i] [ y i + 1 - y i ] s < \epsilon
i = log \lambda / \lambda [n]







n = log h / h [n]
Σ f [s i] [ y i + 1 - y i ] s < \epsilon
i = log Φ \epsilon 

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f(logx/xn...) dlogx/xn...| <dint


K		|f(logx/xn...)| |dlogx/xn...|
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